قانون بلانك لإشعاع الجسم الأسود ... نظرة إحصائية !

[رجب مصطفى]

بسم الله الرحمن الرحيم
والصلاة والسلام على رسول الله
"محمد بن عبد الله"
وعلى آله وصحبه أجمعين
السلام عليكم ورحمة الله وبركاته
إخواني زوار وأعضاء ومشرفي المنتدى الكرام
تحية طيبة إليكم





قانون بلانك لإشعاع الجسم الأسود ... نظرة إحصائية !


لو فرضنا أن هناك مجموعة من الفوتونات محبوسة داخل صندوق حجمه http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;L^{3} ، فإن الموجات الكهرومغناطيسية الموقوفة ستنشأ بشرط أن يكون:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\frac{n\lambda}{2} &space;=&space;L

أو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\frac{1}{\l ambda}&space;=&space;\left&space;(\frac{1}{2L}&space;\right &space;)n

ولأي فوتون له


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\vec{k}=&space;\left&space;(&space;\ vec{k_{x}},\vec{k_{y}},\vec{k_{z}}&space; \right&space;)

حيث http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k هو العدد الموجي wave number و:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k=&space;\frac{2\pi}{\la mbda}=&space;\frac{\omega&space;}{c}

و:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\vec{k_{x}}=&space;\frac {2\pi}{\lambda_{x}}


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\vec{k_{y}}=&space;\frac {2\pi}{\lambda_{y}}


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\vec{k_{z}}=&space;\frac {2\pi}{\lambda_{z}}

فإن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k^{2}=k_{x}^{2}+k_ {y}^{2}+k_{z}^{2}=\frac{4\pi&space;^{2}}{ \lambda&space;^{2}}\times&space;\frac{\nu&space;^{2}} {\nu&space;^{2}}=\frac{\omega&space;^{2}}{c^{2} }

أو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k=&space;\frac{\omega&space;}{ c}

وعليه فإن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;k^{2}=\left &space;(\frac{\pi}{L}&space;\right&space;)^{2}\left&space;( n_{x}^{2}+n_{y}^{2}+n_{z}^{2}&space;\righ t&space;)=\left&space;(\frac{\pi}{L}&space;\right&space;)^{ 2}n_{R}^{2}


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k=\left&space;(\frac{\pi }{L}&space;\right&space;)n_{R}

حيث:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;n_{R}^{2}=n_{x}^{2 }+n_{y}^{2}+n_{z}^{2}

و http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;n_{R} هي نصف قطر الكرة المبينة بالشكل التالي:


http://hazemsakeek.com/up/download.php?img=138

حيث http://latex.codecogs.com/gif.latex?k تتناسب طردياً مع http://latex.codecogs.com/gif.latex?n_{R} .

وعليه فإن عدد الحالات من http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k=0 إلى http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k=k هو


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\frac{1}{8}\times&space; \frac{4}{3}\pi&space;n_{R}^{3}\times&space;2

حيث ضربنا حجم الكرة في http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;2 لأنه توجد حالتين أو إتجاهين للإستقطاب في حالة الفوتونات (حالتين للغزل في حالة الإلكترونات ومثيلاتها)، وضربنا في

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\frac{1}{8}
لأننا نأخذ فقط الثمن الموجب من الكرة الذي تكون فيه جميع http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;n_{x},n_{y},n_{z} موجبة.

وعموماً فإن عدد الحالات الموجودة بين http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k و http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k+dk سيكون:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\frac{1}{8}\times&space; 4\pi&space;n_{R}^{2}\times&space;2\times&space;dn_{R }

بالتعويض عن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;n_{R}^{2}=\ left&space;(\frac{L}{\pi}&space;\right&space;)^{2}k^{ 2}

و:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;dn_{R}=\lef t&space;(\frac{L}{\pi}&space;\right&space;)dk

نجد أن عدد الحالات الموجودة بين http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k و http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k+dk هو:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\frac{1}{8} \times&space;4\pi&space;\left&space;(\frac{L}{\pi}&space;\r ight&space;)^{2}k^{2}\times&space;2\times&space;\left &space;(\frac{L}{\pi}&space;\right&space;)dk

أو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\left&space;(\fra c{L^{3}}{\pi^{2}}&space;\right&space;)k^{2}dk=\ large&space;\frac{V}{\pi^{2}}&space;&space;\right&space;&space;k^ {2}dk

حيث http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;V هو حجم الصندوق.
وبدلالة التردد الزاوي http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega ، يكون:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;k&space;=&space;\frac{\omega}{ c}

و:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;dk&space;=&space;\frac{1}{c}&space;d \omega

*** يُتبع ...

[رجب مصطفى]

وعليه فإن عدد حالات الفوتون في مدى التردد الزاوي بين http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega و http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega&space;+&space;d\omega هو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\frac{V}{\p i^{2}c^{3}}&space;&space;\right&space;&space;\omega&space;^{2}d\o mega


والآن، فإن عدد الفوتونات في مدى التردد الزاوي بين http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega و http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega&space;+&space;d\omega هو:



كثافة الحالات × دالة بوز – أينشتاين


أو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;N\left(&space;\omega&space;\ri ght&space;)d\omega&space;=&space;\frac{V&space;\omega^{2}d\ omega}{\pi^{2}c^{3}}\times&space;\frac{1} {e^{\not&space;h\omega&space;&space;/kT}-1}


ولذلك، فإن طاقة الفوتونات في هذا المدى ستكون:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\not&space;h\omega&space;N\lef t(&space;\omega&space;\right&space;)d\omega&space;=&space;\frac{V &space;\not&space;h}{\pi^{2}c^{3}}&space;\frac{\omega ^{3}d\omega}{(&space;e^{\not&space;h\omega&space;&space;/kT}-1&space;\right&space;)}


وعليه فإن كثافة الطاقة (لوحدة الحجوم) في هذا المدى هي:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\omega,&space;T&space; \right&space;)d\omega&space;=&space;\frac{\not&space;h}{\pi ^{2}c^{3}}&space;\frac{\omega^{3}d\omega} {(&space;e^{\not&space;h\omega&space;&space;/kT}-1&space;\right&space;)}


أو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\omega,&space;T&space; \right&space;)=&space;\frac{\not&space;h}{\pi^{2}c^{3 }}&space;\frac{\omega^{3}}{(&space;e^{\not&space;h\om ega&space;&space;/kT}-1&space;\right&space;)}


وهو قانون "بلانك" لإشعاع الجسم الأسود، حيث http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;u\left&space;(&space;\o mega&space;,&space;\right&space;T) هي "كثافة الطاقة الطيفية spectral energy density".

*** يُتبع ...

[رجب مصطفى]

*** تمرين ...

أوجد العلاقة السابقة مرة بدلالة التردد http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\nu وأخرى بدلالة الطول الموجي http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\lambda ؟

بالتعويض من خلال هذه المعادلة:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\omega,&space;T&space; \right&space;)d\omega&space;=&space;\frac{\not&space;h}{\pi ^{2}c^{3}}&space;\frac{\omega^{3}d\omega} {(&space;e^{\not&space;h\omega&space;&space;/kT}-1&space;\right&space;)}


*** حل الجزء الأول في المشاركة رقم 12 ...

[رجب مصطفى]

*** ملحق (1) ... إشتقاق قانون "ستيفان – بولتزمان":

تُعطى شدة الإشعاع الكلية عند درجة حرارة معينة، http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;T&space;\right&space;) ، بتكامل قانون بلانك على جميع الترددات، أي:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;u\left(&space;T&space;\ right&space;)=&space;\frac{\not&space;h}{\pi^{2}c^{3} }&space;\int_{0}^{\infty}\frac{\omega^{3} d\omega}{(&space;e^{\not&space;h\omega&space;&space;/kT}-1)&space;\right&space;)}

بفرض أن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\not&space;h\omega&space;&space;/kT&space;=&space;x

فإن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega^{3}&space;=\left&space; (&space;\frac{kT}{\not&space;h}&space;\right&space;)^{3}&space;x^ {3}

و:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;d\omega&space;=\left&space;(&space;\ frac{kT}{\not&space;h}&space;\right&space;)&space;dx

وبالتالي:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\large&space;u\le ft(&space;T&space;\right&space;)=&space;\frac{\not&space;h}{\pi^{ 2}c^{3}}(&space;\frac{kT}{\not&space;h}&space;\right&space; )&space;)^{4}\int_{0}^{\infty}\frac{x^{3} dx}{(&space;e^{x}-1)&space;\right&space;)}

ومن جدول التكاملات، نجد أن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\int_{0}^{\infty}\ frac{x^{3}dx}{(&space;e^{x}-1)&space;\right&space;)}=\frac{\pi&space;^{4}}{15}

وعليه يكون:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\large&space;\lar ge&space;u\left(&space;T&space;\right&space;)=&space;\frac{\pi&space;^{ 2}k^{4}}{15&space;c^{3}h^{3}}&space;T^{4}=&space;\sig ma&space;T^{4}

والذي هو قانون "ستيفان – بولتزمان"، حيث:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\sigma&space;=&space;\frac{\pi &space;^{2}k^{4}}{15&space;c^{3}h^{3}}

هو ثابت ستيفان – بولتزمان.

[رجب مصطفى]

*** ملحق (2) ... إشتقاق قانون الإزاحة لـ "فين":

يمكن كتابة قانون "بلانك" بدلالة التردد على النحو التالي:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left&space;(&space;\nu&space;\righ t&space;)\equiv&space;\large&space;u\left&space;(&space;\nu&space;,T\ri ght&space;)=&space;\frac{8&space;\pi&space;h}{c^{3}}&space;\frac{ \nu^{3}}{(&space;e^{h&space;\nu&space;/kT}-1)&space;\right&space;)}

وذلك على إعتبار أن القياس يتم عند درجة الحرارة معينة، ولكن عموماً طاقة الإشعاع دالة في التردد (أو الطول الموجي) ودرجة الحرارة.

وحيث أن الطاقة الكلية يمكن أن تُعطى على النحو التالي:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\large&space;U&space;=\ int_{0}^{\infty}R’\left&space;(&space;\nu&space;\righ t&space;)d\nu&space;=\int_{0}^{\infty}R\left&space;(\ lambda\right&space;)d\lambda

حيث:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left&space;(&space;\nu&space;\righ t&space;)\equiv&space;\large&space;u\left&space;(&space;\nu&space;,T\ri ght&space;)\equiv&space;\large&space;R’\left&space;(&space;\nu&space;\r ight&space;)

و:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left&space;(&space;\lambda&space;\ right&space;)\equiv&space;\large&space;u\left&space;(&space;\lamb da&space;,T\right&space;)\equiv&space;\large&space;R\left&space;( &space;\lambda&space;\right&space;)
وعليه يكون:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;R’\left&space;(&space;\nu&space;\rig ht&space;)d\nu&space;=&space;R\left&space;(\lambda\right&space;)d \lambda

أو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;R\left&space;(\lambda\ri ght&space;)=&space;R’\left&space;(&space;\nu&space;\right&space;)\left&space; |\frac{d\nu}{d\lambda}&space;\right&space;|

أو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;|\frac{d\nu}{d\lam bda}|&space;=&space;|\frac{-c}{\lambda^{2}}|=&space;\frac{c}{\lambda^ {2}}

إذاً:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;{d\nu}=&space;\frac{c}{\ lambda^{2}}d\lambda

وبالتالي:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;R\left&space;(\lambda\ri ght&space;)=&space;R’\left&space;(&space;\nu&space;\right&space;)\left&space; |\frac{d\nu}{d\lambda}&space;\right&space;|

و:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;R\left&space;(\la mbda\right&space;)=&space;\frac{c}{\lambda^{2}} &space;&space;R’\left&space;(&space;\nu&space;\right&space;)\left&space;=&space;\fr ac{8&space;\pi&space;h&space;c}{\lambda^{5}}&space;&space;\frac{1 }{(&space;e^{h&space;c&space;/\lambda&space;kT}-1)&space;\right&space;}

ولإيجاد قانون الإزاحة لفين في الصورة


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\lambda&space;_{max}&space;T&space;= &space;constant

يجب أولاً إيجاد http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\lambda&space;_{max} وهي القيمة التي عندما يكون للكمية http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;\large&space;R\le ft&space;(\lambda\right&space;) نهاية عظمى، وعلى هذا الأساس يلزمنا حل المعادلة:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\frac{d&space;\large&space;\la rge&space;R\left&space;(\lambda\right&space;)}{d\lamb da}&space;=&space;0

أي أن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\frac{d&space;\large&space;\la rge&space;R\left&space;(\lambda\right&space;)}{d\lamb da}=\frac{hc}{\pi^{2}}\left&space;[&space;\frac{hc}{kT&space;\lambda&space;^{7}}\frac{e^ {hc/\lambda&space;kT}}{(e^{hc/\lambda&space;kT}-1)^{2}}&space;-\frac{5}{\lambda^{6}(e^{hc/\lambda&space;kT}-1)}&space;\right&space;]

أو:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\frac{d&space;\large&space;\la rge&space;R\left&space;(\lambda\right&space;)}{d\lamb da}=8\pi&space;hc&space;\left&space;[&space;\frac{hc}{kT&space;\lambda&space;^{7}}\frac{e^ {hc/\lambda&space;kT}}{(e^{hc/\lambda&space;kT}-1)^{2}}&space;-\frac{5}{\lambda^{6}(e^{hc/\lambda&space;kT}-1)}&space;\right&space;]

وعند http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\lambda&space;_{max} نجد أن:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\frac{hc}{kT&space;\lambda_{max }}\frac{e^{hc/\lambda_{max}&space;kT}}{(e^{hc/\lambda_{max}&space;kT}-1)}&space;-&space;{5}&space;\right=0

والآن بوضع

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\frac{hc}{kT&space;\lambda_{max }}=x
فإن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\frac{x&space;e^{x}}{e^{x}-1}&space;=&space;{5}

بالقسمة على http://latex.codecogs.com/gif.latex?e^{x} وإعادة ترتيب المعادلة نحصل على العلاقة:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?x&space;=&space;5&space;\left&space;(&space;1-e^{-x}&space;\right&space;)

وباستخدام الطرق العددية لحل هذه المعادلة، نحصل على جذراً وحيداً قيمته http://latex.codecogs.com/gif.latex?x&space;=&space;4.965، وعليه فإن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\frac{hc}{kT&space;\lambda_{max }}=&space;4.965

إذاً:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\lambda_{max}T&space;=&space;\frac{hc }{4.965&space;x}=&space;constant

وهذا هو قانون الإزاحة لـ "فين".

[رجب مصطفى]

*** ملحق (3) ... إشتقاق قانون "رايلي – جينز":

يتم اشتقاق قانون رايلي جينز من قانون بلانك عند الترددات الصغيرة جداً (http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\nu&space;\to&space;0) (أو الأطوال الموجية الكبيرة جداً (http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\lambda&space;\to&space;\infty )) .

إذاً من قانون بلانك:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left&space;(&space;\nu&space;,&space;\ri ght&space;T)=&space;\frac{8\pi&space;h\nu&space;^{3}}{c^{3} }\frac{1}{e^{h\nu&space;/kT}-1}

حيث:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;h\nu&space;/kT&space;<&space;<&space;1

وباستخدام مفكوك الدالة الأسية، نجد أن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;e^{h\nu&space;/kT}&space;=&space;1&space;&plus;&space;\frac{h\nu}{kT}&space;&plus;&space;\frac{1 }{2!}\left&space;(&space;\frac{h\nu}{kT}&space;\right &space;)^{2}&space;&plus;&space;...

وعليه:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;e^{h\nu&space;/kT}&space;\approx&space;1&space;&plus;&space;\frac{h\nu}{kT}

بالتعويض في قانون بلانك:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;u\left&space;(&space;\n u&space;,&space;\right&space;T)\approx&space;&space;\frac{8\pi&space;h\ nu&space;^{3}}{c^{3}}\frac{1}{1&space;&plus;&space;\frac{h \nu}{kT}-1}

أو:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;u\left&space;(&space;\n u&space;,&space;\right&space;T)\approx&space;&space;\frac{8\pi&space;h\ nu&space;^{3}}{c^{3}}\frac{kT}{h\nu}

وعليه:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;u\left&space;(&space;\n u&space;,&space;\right&space;T)\approx&space;&space;\frac{8\pi&space;\n u&space;^{2}}{c^{3}}kT

والذي هو قانون "رايلي جينز" في الصورة الكلاسيكية.

*** ومن هنا يتضح أن تلك العلاقة هي حالة خاصة من علاقة بلانك التي يمكن إعتبارها علاقة عامة لجميع الترددات ودرجات الحرارة.

[رجب مصطفى]

*** ملحق (4) ... الإشعاع المنبعث من الجسم الأسود:

إذا إعتبارنا فجوة بالغة الصغر، مساحة سطحها http://latex.codecogs.com/gif.latex?\Delta&space;A، وفوتونات قادمة من الإتجاه http://latex.codecogs.com/gif.latex?\theta&space;\to&space;\theta&space;&plus;d\thet a&space;,&space;\phi&space;\to&space;\phi&space;&plus;d\phi الذي يحصر أو يُقابل الزاوية المجسمة http://latex.codecogs.com/gif.latex?d\Omega ، حيث:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?d\Omega&space;=&space;\frac{\Delta&space;A} {r^{2}}=&space;\frac{r^{2}sin&space;\theta&space;d\th eta&space;d\phi&space;}{r^{2}}=&space;sin&space;\theta&space;d\th eta&space;d\phi

وأن الزاوية المجسمة الكلية تساوى http://latex.codecogs.com/gif.latex?4\pi.
فإن الفوتونات القادمة في زمن http://latex.codecogs.com/gif.latex?\Delta&space;t ستقع في متوازي الأضلاع الذي طوله http://latex.codecogs.com/gif.latex?c&space;\Delta&space;t .

حجم هذا المتوازي الأضلاع هو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?dA&space;\times&space;c&space;\Delta&space;t&space;cos&space; \theta


http://hazemsakeek.com/up/download.php?img=139

وعليه عدد الفوتونات القادمة في وحدة الزمن من الإتجاه http://latex.codecogs.com/gif.latex?\theta&space;\to&space;\theta&space;&plus;d\thet a&space;,&space;\phi&space;\to&space;\phi&space;&plus;d\phi في مدى التردد الزاوي بين http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega و http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega&space;&plus;&space;d\omega هو:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?=&space;\frac{Volume.of.Paralle lepiped}{\Delta&space;t}&space;\times&space;Fractiona l.solid.angle&space;\times&space;states.density .in.this.frequency.interval

أي:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?=&space;\frac{dA&space;\times&space;c&space;\Delt a&space;t&space;cos&space;\theta}{\Delta&space;t}&space;\times&space;\f rac{d\Omega&space;}{4\pi&space;}&space;\times&space;\frac{N \left&space;(&space;\omega&space;\right&space;)&space;d\omega}{V}

إذاً:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?=c&space;dA&space;\times&space;cos&space;\theta&space;\ times\frac{d\Omega&space;}{4\pi}&space;\times&space;\ frac{N\left&space;(&space;\omega&space;\right&space;)&space;d\ome ga}{V}

وبالتالي فإن الطاقة الكلية (سنسميها مثلاُ http://latex.codecogs.com/gif.latex?E&space;\left&space;(&space;\omega&space;,T&space;\righ t&space;) ) التي تُشع في وحدة الزمن في مدى التردد الزاوي بين http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omegaو http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\omega&space;&plus;&space;d\omega هي تكامل على الزاوية المجسمة فقط، مع ملاحظة أن حدود الزاوية http://latex.codecogs.com/gif.latex?\theta في حالتنا تلك http://latex.codecogs.com/gif.latex?0\to&space;\frac{\pi&space;}{2} ، من الشكل، أي:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?=\frac{c&space;\not&space;h&space;\omega&space;N\ left&space;(&space;\omega&space;\right&space;)&space;d\omega&space;dA}{ 4\pi&space;V}&space;\int_{0}^{\pi&space;/&space;2}sin&space;\theta&space;&space;&space;cos&space;\theta&space;d&space;\theta &space;\int_{0}^{2&space;\pi}d&space;\phi&space;

حيث أن


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\int_{0}^{2&space;\pi}d&space;\phi&space;=&space; 2&space;\pi

ولحل التكامل


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\int_{0}^{\pi&space;/&space;2}sin\theta&space;cos&space;\theta&space;d\thet a

سنفرض أن


http://latex.codecogs.com/gif.latex?t&space;=&space;sin\theta

و


http://latex.codecogs.com/gif.latex?dt&space;=&space;cos&space;\theta&space;d\theta

إذاً:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\int_{0}^{1}t&space;dt&space;=&space;\frac{ 1}{2}&space;\left&space;t^{2}&space;\right&space;|_{0}^{1}&space; =&space;\frac{1}{2}

بالتعويض، نحصل على العلاقة:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?E&space;\left&space;(&space;\omega&space;,T&space;\righ t&space;)&space;d&space;\omega&space;=&space;\frac{c}{4}dA&space;\left&space; (\frac{&space;\not&space;h&space;\omega&space;N\left&space;(&space;\ome ga&space;\right&space;)&space;d\omega&space;}{V}&space;&space;\right &space;)

ولكن الكمية الموجود بين القوسين هي عبارة عن كثافة الطاقة http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\omega,&space;T&space; \right&space;)d\omega&space ; للحجم http://latex.codecogs.com/gif.latex?V ، أي أن:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?E&space;\left&space;(&space;\omega&space;,T&space;\righ t&space;)&space;d&space;\omega&space;=&space;\left&space;(\frac{c}{4}&space;\ right&space;)dA&space;\left&space;u&space;&space;\left&space;(&space;\omega&space;, T&space;\right&space;)&space;d&space;\omega

وعليه فإن القدرة Power خلال "وحدة المساحة" في نفس مدى التردد هي:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?E&space;\left&space;(&space;\omega&space;,T&space;\righ t&space;)&space;d&space;\omega&space;=&space;\left&space;(\frac{c}{4}&space;\ right&space;)\left&space;u&space;&space;\left&space;(&space;\omega&space;,T&space;\ right&space;)&space;d&space;\omega

ملحوظة: كثافة الطاقة هى طاقة لوحدة "الحجوم"، في حين أن الشدة هي القدرة لوحدة "المساحة" ... لذا حدد من البداية الرمز الذي سوف تتخذه لوصف الكمية التي تريد حتى لا يحدث لبس أو تداخل في الرموز.

ملحوظة ثانية: في المعادلات المعطاة ليست هناك مشكلة في الثوابت، فهي تتوقف على الحالة التي يتم دراستها إن كانت كرة أو مكعب أو أو ...، فقط إنتبه للمتغيرات !

ملحوظة ثالثة: أعتقد أن خطي هذه المرة أفضل !!! هههه ...

أتمنى أن ينال رضاكم ...

دمتم في رعاية الله وحفظه ...

نسألكم الدعاء ...

[الاهلي]

يعطيك الف عافية استاذي الكريم وانا اخذت نظرة سريعة عليه وهو يغطي كل الموضوعات اللي تهمني وجاء في وقته صراحة وان شاء الله اطبعه و"امخمخ" فيه نهاية الاسبوع:)

[رجب مصطفى]

من قانون بلانك بدلالة الطول الموجي نجد أن:




http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;R\left&space;(\la mbda\right&space;)=&space;\frac{8&space;\pi&space;h&space;c}{\lam bda^{5}}&space;&space;\frac{1}{(&space;e^{h&space;c&space;/\lambda&space;kT}-1)&space;\right&space;}

في حالة الترددات العالية جداً ( http://latex.codecogs.com/gif.latex?\nu&space;\to&space;\infty ) (الأطوال الموجية القصرة جداً ( http://latex.codecogs.com/gif.latex?\lambda&space;\to&space;0 )) ، وهنا تكون الدالة الأسية ...


http://latex.codecogs.com/gif.latex?e^{h&space;c&space;/\lambda&space;kT}\to&space;\infty

وبالتالي طرح (1) منها لن يؤثر في القيمة وعليه ...



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;R\left&space;(\la mbda\right&space;)\sim&space;&space;\frac{8\pi&space;h&space;c}{\ lambda^{5}}&space;&space;\frac{1}{e^{h&space;c&space;/\lambda&space;kT}}

أو:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;\large&space;R\left&space;(\la mbda\right&space;)\sim&space;&space;\frac{8\pi&space;h&space;c}{\ lambda^{5}}&space;e^{-h&space;c&space;/\lambda&space;kT}


وهو قانون "فين" لقياس شدة الإشعاع.

دمتم في رعاية الله وحفظه ...

[الموحدة لله]

جزاك الله خيرا شرح رائع ومفصل
ولكن لدي سؤال اريد استنتاج علاقة بين N1 و N2 حيث انهما يشيران الي كثافة الالكترونات في كلا المستويين الاول والثاني ومرة نستخدم العلاقة

http://latex.codecogs.com/gif.latex?%5Clarge&space;u%5Cleft&space;%28&space;%5C nu&space;%5Cright&space;%29=&space;%5Cfrac%7Bh%7D%7B% 5Cpi%5E%7B2%7Dc%5E%7B3%7D%7D&space;%5Cfra c%7B%5Cnu%5E%7B3%7D%7D%7B%28&space;e%5E%7 Bh&space;%5Cnu&space;/kT%7D-1&space;%5Cright&space;%29%7D

ومرة اخري نستخدم العلاقة

http://latex.codecogs.com/gif.latex?%5Clarge&space;I%5Cleft&space;%28&space;%5C nu&space;,&space;%5Cright&space;T%29=&space;%5Cfrac%7B8%5Cp i&space;h%5Cnu&space;%5E%7B3%7D%7D%7Bc%5E%7B3%7 D%7D%5Cfrac%7B1%7D%7Be%5E%7Bh%5Cnu&space;/kT%7D-1%7D
على انهما يشيران الي كثافة الطاقة
فما الفرق بينهما

[رجب مصطفى]

إقتباس:
المشاركة الأصلية بواسطة الموحدة بالله http://hazemsakeek.com/vb/images/funkyfresh/buttons/viewpost.gif (http://hazemsakeek.com/vb/showthread.php?p=131991#post131991)


ولكن لدي سؤال اريد استنتاج علاقة بين N1 و N2 حيث انهما يشيران الي كثافة الالكترونات في كلا المستويين الاول والثاني ومرة نستخدم العلاقة


http://latex.codecogs.com/gif.latex?%5Clarge&space;u%5Cleft&space;%28&space;%5C nu&space;%5Cright&space;%29=&space;%5Cfrac%7Bh%7D%7B% 5Cpi%5E%7B2%7Dc%5E%7B3%7D%7D&space;%5Cfra c%7B%5Cnu%5E%7B3%7D%7D%7B%28&space;e%5E%7 Bh&space;%5Cnu&space;/kT%7D-1&space;%5Cright&space;%29%7D




ومرة اخري نستخدم العلاقة




http://latex.codecogs.com/gif.latex?%5Clarge&space;I%5Cleft&space;%28&space;%5C nu&space;,&space;%5Cright&space;T%29=&space;%5Cfrac%7B8%5Cp i&space;h%5Cnu&space;%5E%7B3%7D%7D%7Bc%5E%7B3%7 D%7D%5Cfrac%7B1%7D%7Be%5E%7Bh%5Cnu&space;/kT%7D-1%7D



على انهما يشيران الي كثافة الطاقة




فما الفرق بينهما










بالنسبة للجزء الثاني ... فتم تعديل وبيان جميع الرموز المستخدمة حتى لا يحدث لبس ... أرجو إلقاء نظرة أخرى على الموضوع ...


ملحوظة هامة جداً ... لتحويل القانون من دالة في التردد الزاوي مثلاً لدالة أخرى وليكن التردد أو الطول الموجي يلزم التعويض في العلاقة المعطاه في المشاركة رقم 3 ... وذلك حتى تتفق جميع الصيغ ... فمثلاً:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\omega,&space;T&space; \right&space;)d\omega&space;=&space;\frac{\not&space;h}{\pi ^{2}c^{3}}&space;\frac{\omega^{3}d\omega} {(&space;e^{\not&space;h\omega&space;&space;/kT}-1&space;\right&space;)}

بالتعويض عن:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\omega^{3}&space;=&space;8&space;\pi^{3}&space;\n u^{3}


و:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?d\omega&space;=&space;2&space;\pi&space;d\nu

و:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\not&space;h=\frac{h}{2\pi}

فنحصل على العلاقة:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\nu,&space;T&space;\ri ght&space;)d\nu&space;=&space;\frac{h}{2\pi^{3}c^{3}} &space;\frac{8&space;\pi^{3}\nu^{3}&space;2\pi&space;d\nu}{ (&space;e^{h\nu&space;&space;/kT}-1)&space;\right&space;)}


وبإعادة ترتيبها نحصل على:


http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\nu,&space;T&space;\ri ght&space;)d\nu&space;=&space;\frac{8&space;\pi&space;h}{c^{3}}&space;\ frac{\nu^{3}&space;d\nu}{(&space;e^{h\nu&space;&space;&space;/kT}-1)&space;\right&space;)}

أو:

http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;u\left(&space;\nu,&space;T&space;\ri ght&space;)=&space;\frac{8&space;\pi&space;h}{c^{3}}&space;\frac{ \nu^{3}&space;}{(&space;e^{h\nu&space;&space;&space;/kT}-1)&space;\right&space;)}


والتي هي قانون "بلانك" كدالة في التردد ... ونفس الشيء بالضبط مع الطول الموجي ...

أتمنى من الله أن تكون كل الأمور قد وضحت ....

وبالنسبة للجزء الأول من السؤال ... أرجو توضيحه أكثر ...

[الموحدة لله]

جزاك الله خيرا وبهذا التوضيح استطيع حل الجزء الاول من سؤالى بارك الله فيك فانت بذلك قد اجبت علي الجزئين الاول والثاني من سؤالي بارك الله فيك وزادك علما وتوفيقا

[الموحدة لله]

اخي الكريم عندي سؤال بخصوص المعادلة



http://latex.codecogs.com/gif.latex?%5Clarge&space;%5Clarge&space;R%5Clef t&space;%28%5Clambda%5Cright&space;%29=&space;%5Cfrac %7B8&space;%5Cpi&space;h&space;c%7D%7B%5Clambda%5E%7B 5%7D%7D&space;&space;%5Cfrac%7B1%7D%7B%28&space;e%5E% 7Bh&space;c&space;/%5Clambda&space;kT%7D-1%29&space;%5Cright&space;%7D

لاني عندما قمت باستنتاجها من خلال المعادلة


http://latex.codecogs.com/gif.latex?%5Clarge&space;u%5Cleft%28&space;%5Cn u,&space;T&space;%5Cright&space;%29d%5Cnu&space;=&space;%5Cfrac%7 B8&space;%5Cpi&space;h%7D%7Bc%5E%7B3%7D%7D&space;%5Cf rac%7B%5Cnu%5E%7B3%7D&space;d%5Cnu%7D%7B% 28&space;e%5E%7Bh%5Cnu&space;&space;&space;/kT%7D-1%29&space;%5Cright&space;%29%7D

وجدتها تحتوي علي اشارة سالب وهذا السالب ظهر معي عند اشتقاق التردد في العلاقة التي تربط بين التردد والطول الموجي وسرعة الضوء
فارجو ان توضح لي الامر اكثر

[رجب مصطفى]

أحسنتِ ... الأخت الفاضلة / الموحدة ... وكلامك صحيح، ولكنكِ لم تنتبهي للشرط الموضوع في المشاركة رقم 5 ... وهو:
أو:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;R\left&space;(\lambda\ri ght&space;)=&space;R’\left&space;(&space;\nu&space;\right&space;)\left&space; |\frac{d\nu}{d\lambda}&space;\right&space;|

أو:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;|\frac{d\nu}{d\lam bda}|&space;=&space;|\frac{-c}{\lambda^{2}}|=&space;\frac{c}{\lambda^ {2}}

إذاً:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;{d\nu}=&space;\frac{c}{\ lambda^{2}}d\lambda

وبالتالي:



http://latex.codecogs.com/gif.latex?\large&space;R\left&space;(\lambda\ri ght&space;)=&space;R’\left&space;(&space;\nu&space;\right&space;)\left&space; |\frac{d\nu}{d\lambda}&space;\right&space;|


أتمنى أن تكون الأمور قد وضحت !!!

والله أعلى وأعلم ...

وصلي اللهم وبارك على نبي الرحمة سيد ولد أدم أبى القاسم "محمد بن عبد الله" وعلى آله الطيبين الطاهرين وعلى أصحابة الغر الميامين وسلم تسليماً كثيراً

[الموحدة لله]

شكرا لك علي التوضيح وعذرا فلم اقرأ الموضوع بتركيز نوعا ما لاني كنت احتاج فقط الي العلاقات النهائية لكي اثبت بها قوانين اخري

[احمدالزاوية]

شكراً لك 100%

بانتظار المزيد . . .

^_^

[النواره]

/..

اولا.. جزاك الله خيرا على هذا الشرح الوافي ..

لكن عندي استفسار بالنسبه للعلاقه بين علاقه بلانك وعلاقه وين ..

كيف يمكنني ان اتوصل الى وين من بلانك بطريقه اخذ lim للتردد عندما يؤول للمالانهايه ..

وشكرا

//

[hazem elshwadfy]

جزاك الله خيرا
مشكووووووووووور

[الاستاذ10]

تسلم استاذ رجب انشاء الله بالتوفيق

[جارودي]

للأسف الصور يكتب عليها أنها محذوفة ،لذلك بعض القوانيين ليست موجودة!!!!